機能する軟磁性材料軟磁性材料の主な用途（周波数と材料の厚さ）高周波化のニーズが加速し、部品の小型化が進む中、たとえば、「より細く（極細線）」、「より薄く（箔帯）」、「より細かく（微粉）」といった軟磁性材料に求められる形状変更への対応力が大同特殊鋼にはあります。EPSインジェクタリレーリアクトル非接触充電システム電車、エレベータ太陽光発電、スマートグリッドインダクタNFC衝突防止レーダー燃料噴射用電磁弁（インジェクタ）における軟磁性材料の働き高い応答性が求められる燃料噴射用電磁弁（インジェクタ）でも機能する軟磁性材料が貢献しています。インジェクタ内部ではスプリングにより下向きに力がかかっていますが、コイルに電流を流すことにより発生した電磁力によりコアが上昇します。その際、インジェクタの先端との間に生じる隙間を通じて高い圧力のかかった霧状の燃料が勢いよく噴射されます。軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ 機能する軟磁性材料磁性材料とは磁気特性とは用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

ジュールの法則ジュールの法則とは抵抗R[Ω]に電流I[A]が流れると、抵抗の両端には、V=IR[V]の電位差が現れる。つまり、抵抗に電流I[A]が流れるとき、抵抗R[Ω]の中では、毎秒の仕事がなされている。この仕事を電力といい、電力の単位は、[W](ワット)と名付ける。他の表現によれば、である。この電力がある時間t[s]にする仕事の量を電力量という。で表される。抵抗の中で消費された電力Pは熱エネルギーに変換される。この法則をジュールの法則といい、この法則に従って発生する熱をジュール熱という。時間t[s]に発生する熱量H[cal]は、である。つまり、であり、この値を熱の仕事当量という。軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

磁性材料とは磁性とは物質がもつ、原子または原子より小さい規模で磁場に反応する性質のこと。磁気とも呼ばれます。磁性をつかさどるもの電子の自転（スピン）：鉄、ニッケル、コバルト（3d電子、主に）電子の軌道運動希土類元素(4f 電子)：スピン+軌道運動強磁性と非磁性強磁性隣り合うスピンが同じ向きに並び、全体で大きな磁気モーメントを有する物質。非磁性強磁性でない物質反磁性磁場をかけた時、磁場とは逆の方向に物質が磁化され（負の比磁化率※χ ≒ 10-5）、磁場とその勾配の積に比例する力が反対方向に生ずる。常磁性磁場がない状態では磁化を持っておらず、磁場を印加した場合に弱く磁化する。反強磁性隣り合うスピンが反対向きに並び、全体では磁気モーメントを持たない状態。※比透磁率 μ = 比磁化率 χ+１強磁性材料は、硬質磁性材と軟質磁性材に区分されます。永久磁石は硬質磁性材、電磁純鉄、けい素鉄などは軟質磁性材です。磁性材料とは磁性材料には、当サイトで紹介する軟磁性材料の他に「硬磁性材料」、「磁歪材料」、「磁気抵抗材料」があります。軟磁性材料磁石にくっつく材料。外部の磁界を取り除くと速やかに磁気がなくなり、元の状態に戻る材料。硬磁性材料いわゆる磁石のこと。保磁力が大きく永久磁石として用いられる。磁歪材料磁界をかけることによって変形する材料。磁気抵抗材料磁界をかけることによって電気抵抗が変化する材料。磁性材料軟磁性材料鉄けい素鉄パーマロイFe-Si-Alパーメンジュール電磁ステンレスアモルファスナノ結晶硬磁性材料アルニコ磁石フェライト磁石サマリウムコバルト磁石ネオジム鉄ボロン磁石サマリウム鉄窒素磁石磁歪材料ニッケルフェライト超磁歪材料磁気抵抗材料鉄フェライトアモルファスナノ結晶軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ 機能する軟磁性材料磁性材料とは磁気特性とは用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

相互インダクタンス相互インダクタンスとは巻き数N1のコイル#1の近くに、巻き数N2なるコイル#2を近づけて、コイル#1に電流I1[A]を流すと、この電流によって作られる磁束Φ1の一部がコイル#2に鎖交する。コイル#2に鎖交する磁束をΦ21とする。コイル#1に流れる電流がI1→I1+∆I1に変化すれば、鎖交する磁束もΦ21→Φ21+∆Φ21に変化する。この変化によって、となる電圧がコイル#2に誘起される。ここで、Φ21=M21I1であって、この比例係数M21はLと同じ次元を持ち、二つのコイルの大きさ、形状、相互の位置、周辺の媒質定数などによって決まり、これを相互インダクタンスという。コイル#2に流す電流I2によって、コイル#1に鎖交する磁束をΦ12=M12I2とすれば、これらの値は等しくなり、である。一方自己インダクタンスは、ここで、Φ21≦Φ1、Φ12≦Φ2の関係があるから、が成立し、kを結合係数として次のようになる。図1．相互インダクタンス軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

損失損失とは交流磁界中に軟磁性材料を置くと、エネルギーが失われる現象。磁性体の磁気履歴によるヒステリシス損失と、渦電流のジュール熱による渦電流損失と残留損失に分けられる。C=6：無限に広い板C=16：無限に長い円棒C=20：球We：うず電流損失f：周波数[Hz]d：板厚等[m]B：磁束密度[T]ρ：電気抵抗[Ωm]軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

直線状電流による磁界直線状電流による磁界とは直線状の導体の周りの磁界の強さは、ビオ･サバールの法則によって求めることができる。無限に長い直線状の導体に電流I[A]が流れているとき、この導体から距離a[m]離れている点の磁界強度を求める。観測点Pから導体におろした垂線との交点をOとし、Oから導線に沿って距離ℓ[m]離れた点の長さdℓ[m]の長さの部分が点Pに作る磁界強度は、である。ただし、ℓ=a/tanθであるから、また、であるから、となって、無限の線路について考えれば、となる。図1．直線状電流による磁界軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

抵抗器の高周波特性抵抗器の高周波特性とは抵抗器は適当な抵抗材料の粉末とガラスなどの混合体で構成される(酸化物や金属皮膜、抵抗線の巻き線などもある)。この抵抗器は低い周波数では、電気的な特性として純粋の抵抗であり、表示された値を示しているが、高い周波数では、抵抗器が有限の大きさを持つことから、等価的にインダクタンスが直列に入り、電極間の容量や抵抗材料の誘電特性による静電容量が並列に入る等価回路となる。高周波では、指示された抵抗値が大きい場合は、並列容量が寄与して、インピーダンスの大きさは低下する。抵抗が低下するおおよその目安は、[MΩ]×[MHz]＝3.5程度で70%になる。抵抗値が小さい場合(100[Ω]以下)は、直列のインダクタンスが寄与して、指示された値よりインピーダンスが大きくなる。この寄生リアクタンスを無視して回路設計を行うと、回路が予期しない周波数で発振したり、極端に利得が低下することがあるので注意を要する。図1．抵抗の高周波等価回路軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

抵抗の直列接続抵抗の直列接続とは抵抗が1個の場合は、その抵抗を流れる電流はオームの法則から直ちに計算することができる。抵抗がいくつか接続されている場合でも、個々の抵抗に流れる電流は、その抵抗に加えられた電圧とオームの法則で結ばれている。しかし、抵抗回路が複雑に接続されている場合には、キルヒホッフの法則の助けを借りなければならない。複雑な接続をされた抵抗回路の中から、基本的な接続を取り出して考えると、ひとつは直列接続と呼ばれる接続方法である。回路を流れる電流をI[A]とすれば、すべての抵抗に電流Iが流れる。それぞれの抵抗の端子電圧は、となるので、回路全体では、となり、回路を流れる電流は、と求められる。これは、回路全体が一つの抵抗R0と考えて、オームの法則を適用したと考えることができる。図1．抵抗の直列接続軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

抵抗の並列接続抵抗の並列接続とは抵抗がn個並列に接続されている場合には、各抵抗に印加される電圧は共通である。それぞれの抵抗に流れる電流は、となるので、回路全体に流れる電流の合計は、と求められる。これは、回路全体が一つの抵抗R0と考えることに相当し、つまり、である。すべての抵抗値が等しい場合は、となる。図1．抵抗の並列接続軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ

透磁率透磁率とは磁束密度Bは、磁界の強さHに比例するので、となり、このμを透磁率という。真空中では、である。を比透磁率という。空芯コイルの自己インダクタンスをL0とすれば、このコイルに透磁率μrの磁性材料をコアとして用いれば、自己インダクタンスはとなる。実用的な強磁性材料では、透磁率μは必ずしも一定の値を持たず、外部から加えられた磁界の強さによって変化する。よって、磁界の強さHと磁束密度Bの間には比例関係が成立せず、非直線性となる。磁化曲線の形は磁性材料の種類によって著しく異なるが、一般的な傾向としては、磁界が小さい時は磁化の増加が緩やかであり、その後急激に増加し、やがて飽和して一定の磁化となる。磁化曲線は温度の影響を受ける。軟磁性材料に関するお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ あ行アンペアの右ねじの法則インダクタンスの直列接続インダクタンスの並列接続渦電流円形電流による磁界オームの法則か行過渡現象環状ソレノイドキュリー点クーロンの法則さ行自己インダクタンスジュールの法則相互インダクタンス損失た行直線状電流による磁界抵抗器の高周波特性抵抗の直列接続抵抗の並列接続透磁率導電率は行ビオ･サバールの法則ヒステリシス･ループファラデーの法則表皮深さ複素比透磁率平行導線に働く電磁力ま行無限ソレノイドの磁界や行有限長円筒ソレノイドら行ローレンツ力A-ZRC直列回路の過渡現象　RL直列回路の過渡現象RLC直列回路RLC直列回路の過渡現象RLC直列回路の過渡現象（過制動）RLC直列回路の過渡現象（減衰振動）RLC直列回路の過渡現象（臨界制動）RLC並列回路用語集軟磁性材料についてのお問い合わせ052-308-3948メールでのお問い合わせ